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Les Travaux de Mars ou l’Art de la guerre (1671) - Libro VII

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Serie  DE LA DÉFENSE DES PLACES À LA POUSSÉE DES TERRES  (De la defensa de las plazas al empuje de tierra)   - Primera parte Por: Santiago Osorio R. … Viene del Libro VI Contenido del Libro VII Discusiones alrededor de las murallas La cimentación en los tratados históricos de construcción Discusiones alrededor de las murallas Uno de los temas de mayor polémica entre los tratadistas a lo largo de muchos años, será precisamente el de determinar cuál de todos los materiales resultaba más conveniente para su elaboración. El español Cristóbal de Rojas (1598) defiende el uso del ladrillo por encima de la piedra, en virtud de los distintos efectos que sobre ellos tienen las balas de cañón: ante el proyectil, el ladrillo se desmorona sólo en el área misma del impacto y se fragmenta en unidades pequeñas, en tanto que, sobre la piedra, afecta la estabilidad del conjunto por tratarse de unidades más sólidas y de mayor tamaño. En De Re Aedificatoria , publicado en Venecia en 1485, Leon Batista Alb

L'essai de 1773 sur la statique – 4a Parte

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Por: Santiago Osorio R. Cuarta parte de la quinta entrega de la serie ' DU PLAN INCLINÉ À LA THÉORIE DU COIN DES TERRES '  (Del plano inclinado a la teoría de la cuña de suelo) , una visión detallada del aporte de Charles Augustin Coulomb a la consolidación de la teoría clásica de la mecánica de suelos. Octubre 11 de 2021. El estudio de la fricción de cuerpos sólidos tiene una historia de unos de cinco siglos. Según referencias, el primer hombre que formuló las regularidades básicas de la fricción seca fue el gran científico italiano Leonardo da Vinci a fines del siglo XV. En 1699, sobre la base de los datos experimentales, el físico francés Guillaume Amontons llegó a las mismas conclusiones hechas por Leonardo da Vinci y formuló la ley de la fricción en su forma clásica: la resistencia al movimiento relativo de los cuerpos sólidos es proporcional a la carga normal y no depende del área de contacto entre los cuerpos; es decir F = fN   donde: